。
毕竟他们负责的是算力支撑，这种物理理论上的事儿就不是他们应该管的了，轻易发言反而会影响讨论。
剩下的几人中徐云想了想，率先说道：
“陈主任，我有个想法啊.”
“我们从中子反射层.即飞板被炸药驱动后能达到的最高加速度以及加速的时间来切入，然后配合中子通量守恒计算怎么样？”
上辈子是奥本海默的同学应该都知道。
临界质量是会根据形状变化的，核裂变与临界体积和临界质量有关。
如果体积不够大或质量不够，中子还没撞到原子核就逃逸出去了。
相对中子的飞行，原子核之间距离很大。
没有足够的体积和重量，根本就没有几个中子能撞到原子核。
而中子必需有足够撞击原子核概率，才能产生更多中子去击中更多原子核产生链式反应。
如果半天才有1个撞上，产生的中子也都是大概率走空飞出，根本发生不了核裂变。
至于增加这种概率的方法嘛
自然便是在外头增加一个“罩”，让飞出去的中子反射回去重新撞击了。
这有点类似弹珠游戏的罩子，就是中子反射层。
众所周知。
铀裂变反应方程式235U+1n=137Ba+97Kr+2n，也就是一个中子和铀-235反应生成137Ba， 97Kr和两个中子。
这也是原子弹爆炸能量的来源。
同时呢。
在核燃料与反射层的边界面上，必有中子通量相等，中子泄露量相等这个基准定理。
没错！
看到这里。
想必某些聪明的同学已经意识到了。
当初徐云协助陆光达他们推导的非线性中子运输方程，恰好能够描述这个情景的边界条件。
也就是：
∫zJ =uhsΣSφD(r，t)+λs/3=limr→04πDA(rL+1)er/L=SA=S4πD。
同时根据陈能宽的说法，他们已经推导出了带有反射层的球型核弹临界方程。
二者互相联立之后，就可以得到一个圆滑双曲面的构造。
接着再对这个构造求解析解，得出的答案就是亚临界状态的中子反射层厚度了。
顺带一提。
这也是当年海森堡翻车的大坑。
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